A partir de la ecuación de fuentes vectoriales del campo magnético y del teorema de Stokes se obtiene el teorema de Ampere. Este teorema juega en magnetostática un papel análogo al del teorema de Gauss en Electrostática, permitiendo obtener el campo magnético de distribuciones de corriente con suficiente simetría.
En
el siguiente apartado veremos que en el caso más general, sobre un circuito de
corriente (dipolo magnético) que se encuentra dentro de un campo magnético
aparece un par de fuerzas que trata de orientar el circuito en la dirección del
campo. También se verá que aparece una fuerza sobre dicho circuito que es cero
cuando el campo es uniforme.
Hasta
ahora no hemos definido las unidades que han ido apareciendo debido a que las
unidades en el Sistema Internacional se definen a partir de la interacción
entre corrientes. Éste es, por lo tanto, el momento de definir el amperio como
unidad de intensidad de corriente, mientras que el resto de las unidades (coulombio,
voltio, faradio, etc.) las consideraremos como derivadas de ésta.
De
forma similar a como se hizo en electrostática se obtendrá el campo y
potencial para grandes distancias de la región donde se encuentran las fuentes.
En magnetostática nos limitaremos sólo a calcular el campo magnético y el
potencial escalar magnetostático creados por un circuito recorrido por una
corriente a distancias mucho mayores que las dimensiones del circuito. De esta
forma, los resultados pueden ser expresados en función del momento dipolar magnético
y los alumnos pueden comparar la similitud con los resultados obtenidos en
electrostática en función momento dipolar eléctrico.